Текст книги "Большая Советская Энциклопедия (МА)"
Автор книги: Большая Советская Энциклопедия
Жанр:
Энциклопедии
сообщить о нарушении
Текущая страница: 21 (всего у книги 155 страниц)
Магнитомеханические явления
Магнитомехани'ческие явле'ния, гиромагнитные явления, группа явлений, обусловленных взаимосвязью магнитного и механических моментов микрочастиц – носителей магнетизма. Любая микрочастица, обладающая определённым моментом количества движения (электрон, протон, нейтрон, атомное ядро, атом), имеет также и определённый магнитный момент . Благодаря этому увеличение момента количества движения системы микрочастиц – физического тела, образца – приводит к возникновению у образца дополнительного магнитного момента и, наоборот, при намагничивании образец приобретает дополнительный механический момент.
Возникновение магнитного момента (намагниченности) в ферромагнитных образцах при их вращении было обнаружено в 1909 С. Барнеттом (см. Барнетта эффект ). Обратный эффект – поворот свободно подвешенного ферромагнитного образца при его намагничивании во внешнем магнитном поле – открыт в 1915 в опытах А. Эйнштейна и В. де Хааза (см. Эйнштейна – де Хааза эффект ).
М. я. позволяют определить отношение магнитного момента атома к его полному механическому моменту (так называемое гиромагнитное или магнитомеханическое отношение ) и сделать заключение о природе носителей магнетизма в различных веществах. Так было установлено, что в 3 d-meталлах (Fe, Со, Ni) магнитный момент обусловлен спиновыми моментами электронов (см. Спин ). В других веществах (например, редкоземельных металлах) магнитный момент создаётся как спиновыми, так и орбитальными моментами электронов.
В связи с созданием новых, в первую очередь резонансных, методов исследования магнетизма (см. Магнитный резонанс ) интерес к М. я. в значительной степени уменьшился.
Лит.: Дорфман Я. Г., Магнитные свойства и строение вещества, М., 1955; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Scott G., Review of gyromagnetic ratio experiments, «Reviews of Modern Physics», 1962, v. 34, № 1, p. 102.
Р. З. Левитин.
Магнитомеханическое отношение
Магнитомехани'ческое отноше'ние, гиромагнитное отношение, отношение магнитного момента элементарных частиц (и состоящих из них систем – атомов, молекул, атомных ядер и т.д.) к их моменту количества движения (механическому моменту). Для каждой элементарной частицы, обладающей отличным от нуля механическим моментом – спином , М. о. имеет определённое значение. Значения М. о. для различных состояний атомной системы определяются по формуле g = g g , где g – единица М. о., g – Ланде множитель . В этом случае за единицу М. о. принимают его величину для орбитального движения электрона в атоме: – e / 2me c , где е – величина элементарного электрического заряда, mе – масса электрона, с – скорость света. В случае ядер за единицу М. о. принимают аналогичную величину для протона в ядре: е / 2mр с (mр – масса протона).
Величина М. о. определяет действие магнитного поля на систему, обладающую магнитным моментом. Согласно классической теории, магнитный момент во внешнем магнитном поле напряжённости Н совершает прецессию – равномерно вращается вокруг направления Н , сохраняя определённый угол наклона, с угловой скоростью w = —gН . В частном случае, когда магнитный момент обусловлен орбитальным движением электронов, получается Лармора прецессия . Согласно квантовой теории, масштаб магнитного расщепления уровней энергии в магнитном поле (см. Зеемана эффект ) определяется М. о.; он равен g
H = g g
H (
– Планка постоянная ).
М. А. Ельяшевич.
Магнитооптика
Магнитоо'птика, магнетооптика, раздел физики, в котором изучаются изменения оптических свойств сред под действием магнитного поля и обусловливающие эти изменения особенности взаимодействия оптического излучения (света) с помещенным в поле веществом.
Магнитное поле, как и всякое векторное поле, выделяет в пространстве определённое направление; поле в среде придаёт этой среде дополнительную анизотропию , в частности оптическую анизотропию . (Своеобразие симметрии, которой обладает магнитное поле, заключается в том, что его напряжённость Н и магнитная индукцияВ – не просто векторы, но осевые векторы .) Энергия атома (молекулы, иона) среды начинает зависеть от взаимного направления поля и магнитного момента атома; в результате уровни энергии атома расщепляются (иначе говорят, что поле снимает вырождение уровней). Соответственно, расщепляются спектральные линии оптических переходов между уровнями (см. также Атом , Излучение , Молекула ). В этом состоит один из эффектов М. – Зеемана эффект . Поляризация зеемановских компонент («отщепленных» линий) различна (см. Поляризация света ); поэтому в веществе, помещенном в магнитное поле, поглощение таких же компонент проходящего света (обратный эффект Зеемана) различно в зависимости от состояния их поляризации. Так, при распространении монохроматического света вдоль поля (продольномэффекте Зеемана) его право– и левоциркулярно поляризованные составляющие поглощаются по-разному (так называемый магнитный круговой дихроизм), а при распространении света поперёк поля (поперечном эффекте Зеемана) имеет место магнитный линейный дихроизм, то есть разное поглощение составляющих, линейно-поляризованных параллельно и перпендикулярно магнитному полю. Эти поляризационные эффекты проявляют сложную зависимость от длины волны излучения (сложный спектральный ход), знание которой позволяет определить величину и характер зеемановского расщепления в тех случаях, когда оно много меньше ширины спектральных линий . (Аналогичные эффекты наблюдаются в люминесценции .)
Расщепление спектральных линий влечёт за собой дополнительное расщепление дисперсионных кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (см. Дисперсия света . Преломление света ). В результате при продольном (по полю) распространении показатели преломления для света с правой и левой круговыми поляризациями становятся различными (магнитное циркулярное двойное лучепреломление ), а линейно-поляризованный монохроматический свет, проходя через среду, испытывает вращение плоскости поляризации . Последнее явление называется Фарадея эффектом . Вблизи линии поглощения («скачка» на дисперсионной кривой) фарадеевское вращение проявляет характерную немонотонную зависимость от длины волны – эффект Макалузо – Корбино. При поперечном относительно магнитного поля распространении света различие показателей преломления для линейных поляризаций приводит к линейному магнитному двойному лучепреломлению, известному как Коттона – Мутона эффект (или эффект Фохта).
Изучение и использование всех этих эффектов входит в круг проблем современной М.
Оптическая анизотропия среды в магнитном поле проявляется также и при отражении света от её поверхности. При таком отражении происходит изменение поляризации отражённого света, характер и степень которого зависят от взаимного расположения поверхности, плоскости поляризации падающего света и вектора намагниченности . Этот эффект наблюдается в первую очередь для ферромагнетиков и носит название магнитооптического Керра эффекта .
М. твёрдого тела интенсивно развивалась в 60—70-е годы 20 века. Особенно это относится к М. полупроводников и таких магнитоупорядоченных кристаллов, как ферриты и антиферромагнетики .
Одно из основных магнитооптических явлений в полупроводниках состоит в появления (при помещении их в магнитное поле) дискретного спектра поглощения оптического излучения за краем сплошного поглощения, соответствующего оптическому переходу между зоной проводимости и валентной зоной (см. Полупроводники , Твёрдое тело ). Эти так называемые осцилляции коэффициента поглощения, или осцилляции магнитопоглощения, обусловлены специфическим «расщеплением» в магнитном поле указанных зон на системы подзон – подзон Ландау. Оптические переходы между подзонами и ответственны за дискретные линии поглощения. Возникновение подзон Ландау вызвано тем, что электроны проводимости и дырки в магнитном поле начинают совершать орбитальные движения в плоскости, перпендикулярной полю. Энергия такого движения может изменяться лишь скачкообразно (дискретно) – отсюда дискретность оптических переходов. Эффект осцилляций магнитопоглощения широко используется для определения параметров зонной структуры полупроводников. С ним связаны и так называемые междузонные эффекты Фарадея и Фохта в полупроводниках.
Подзоны Ландау, в свою очередь, расщепляются в магнитном поле вследствие того, что электрон обладает собственным моментом количества движения – спином . При определённых условиях наблюдается вынужденное рассеяние света на электронах в полупроводнике с переворотом спина относительно магнитного поля. При таком процессе энергия рассеиваемого фотона изменяется на величину спинового расщепления подзоны, которое для некоторых полупроводников весьма велико. На этом эффекте основано плавное изменение частоты излучения мощных лазеров и создан светосильный инфракрасный спектрометр сверхвысокого разрешения.
Большой раздел М. полупроводников составляет изучение зеемановского расщепления уровней энергии мелких водородоподобных примесей и экситонов (см. также Квазичастицы ). Наблюдение магнитопоглощения и отражения инфракрасного излучения в узкозонных полупроводниках позволяет исследовать коллективные колебания электронной плазмы (см. Плазма твёрдых тел ) и её взаимодействие с фононами .
В прозрачных ферритах и антиферромагнетиках магнитооптические методы применяют для изучения спектра спиновых волн , экситонов, примесных уровней энергии и пр. В отличие от диамагнетиков и парамагнетиков , во взаимодействии света с магнитоупорядоченными средами главную роль играют не внешние поля, а внутренние магнитные поля этих сред (их напряжённости достигают 105 —106 э), которые определяют спонтанную намагниченность (подрешёток или кристалла в целом) и её ориентацию в кристалле. Магнитооптические свойства прозрачных ферритов и антиферромагнетиков могут быть использованы в системах управления лазерным лучом (например, для создания модуляторов света; см. Модуляция света ) и для оптической записи и считывания информации, особенно в электронно-вычислительных машинах.
Создание лазеров привело к обнаружению новых магнитооптических эффектов, проявляющихся при больших интенсивностях светового потока. Показано, в частности, что поляризованный по кругу свет, проходя через прозрачную среду, действует как эффективное магнитное поле и вызывает появление намагниченности среды (так называемый обратный эффект Фарадея).
В тесной связи с магнитооптическими явлениями находятся явления оптической ориентации атомов, спинов электронов и ядер в кристаллах, циклотронный резонанс , электронный парамагнитный резонанс и другие. Магнитооптические методы используются при исследовании квантовых состояний, ответственных за оптические переходы, физико-химические структуры вещества, взаимодействий между атомами, молекулами и ионами в основном и возбуждённом состояниях, электронной структуры металлов и полупроводников, фазовых переходов и пр.
Лит.: Борн М., Оптика, перевод с немецкого, Хар., 1937; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Старостин Н. В., Феофилов П. П., Магнитная циркулярная анизотропия в кристаллах, «Успехи физических наук», 1969, т. 97, в. 4; Smith S. D., Magneto-Optics in crystals, в книге: Encyclopedia of Physics (Handbuch der Physik), v. 25, pt. 2a, B. – [a. o.], 1967.
В. С. Запасский. Б. П. Захарченя.
Магнитопровод
Магнитопро'вод, компонент магнитной цепи, предназначенный для локализации потока магнитной индукции. Для этого М. изготавливают из материалов с высокой магнитной проницаемостью . М. являются сердечники электромагнитов, трансформаторов, электромагнитных реле, механизмов электроизмерительных приборов, статоров и роторов электрических машин и др. Материал и конструктивное оформление определяются назначением и условиями работы устройства.
Магниторадиола
Магниторадио'ла, радиотехнический аппарат бытового назначения, конструктивно объединяющий радиоприёмник , магнитофон и электропроигрыватель грампластинок. Преимущество такого объединения заключается в использовании в аппарате общих узлов: усилителя звуковых частот, выпрямителя переменного тока и громкоговорителей при всех видах работы, что упрощает и удешевляет аппарат. Промышленностью СССР в начале 70-х годов 20 века выпускаются М. «Романтика-103», «Харьков-63» и другие.
Магниторезистивный эффект
Магниторезисти'вный эффе'кт, то же, что магнетосопротивление .
Магнитостатическое поле
Магнитостати'ческое по'ле,магнитное поле , созданное постоянными магнитами (неподвижными магнитными зарядами ) и постоянными электрическими токами . В электротехнике для расчёта М. п. применяют формулы, аналогичные формулам электростатики .
Магнитострикционное бурение
Магнитострикцио'нное буре'ние, разновидность ударно-вращательного бурения, в котором для разрушения горной породы применяется звуковой магнитострикционный вибратор.
Магнитострикционные материалы
Магнитострикцио'нные материа'лы,магнитно-мягкие материалы , у которых достаточно велик эффект магнитострикции .
М. м. применяют в качестве преобразователей электромагнитной энергии в другие виды (например, в механическую), для датчиков давления и т.п. (см. Магнитострикционный преобразователь , Магнитоупругий датчик ). К М. м. относятся: никель, сплавы Fe – Al (алфер ), Fe – Ni (пермаллой ), Со – Ni, Fe – Со, Со – Fe – V (пермендюр ) и другие; ряд ферритов (CoFe2 O4 , NiFe2 O4 и др.), некоторые редкоземельные металлы, их сплавы и соединения. Никель обладает хорошими магнитострикционными, механическими и антикоррозионными свойствами; пермендюр имеет большие значения магнитострикции насыщения ls и намагниченности; ферриты обладают высокими удельными электросопротивлением и коррозийной стойкостью, кроме того, ферриты – самые дешёвые М. м. См. также Магнитные материалы .
Основные характеристики важнейших магнитострикционных материалов
| Марка материала | Состав, % (по массе) | µa | µr | a·10–5 ,  | b·105 ,  | k | ls ·106 |
| Никель | 99,9Ni | 200 | 50 | 16 | 61 | 0,30 | –35 |
| Co–Ni | 18Co, ост. Ni | 1000 | 200 | 19 | 127 | 0,35 | –25 |
| Пермендюр | 49Co, 2V, ост. Fe | 600 | 80 | 11 | 83 | 0,30 | 65 |
| Ю14 (алфер) | 14Al, ост. Fe | 1000 | 250 | 8 | 65 | 0,24 | 50 |
| Ni–Co феррит | NiO0,98 ·CoO0,02 ·Fe2 O3 | 70 | 70 | 20 | 58 | 0,28 | –25 |
Примечание. 1 
= 103
и 1 
= 10–3
.
В таблице ma и mr – начальная и обратимая магнитные проницаемости М. м.; 
– магнитострикционная постоянная, характеризующая зависимость механического напряжения от магнитной индукции В в образце при его неизменной деформации e; 
– чувствительность М. м. к напряжению в неизменном магнитном поле Н ; k – коэффициент магнитомеханической связи, существенный для ультразвуковых магнитострикционных излучателей (отношение преобразованной излучателем механической энергии к подводимой электромагнитной энергии).
Лит.: Туричин А. М., Электрические измерения неэлектрических величин, 4 изд., М. – Л., 1966; Гершгал Д. А., Фридман В. М., Ультразвуковая аппаратура, М. – Л., 1961; Редкоземельные ферромагнетики и антиферромагнетики, М., 1965.
Магнитострикционный преобразователь
Магнитострикцио'нный преобразова'тель, электромеханический или электроакустический преобразователь, в котором энергия магнитного поля преобразуется в энергию механических колебаний и наоборот благодаря обратимому эффекту магнитострикции . Применяется как излучатель или приёмник ультразвука , при измерениях вибраций различных конструкций и сооружений, в фильтрах и стабилизаторах электро– и радиотехнических устройств. М. п. представляет собой сердечник из магнитострикционного материала (никель, спец. сплавы, ферриты и др.) с обмоткой. Преобразующим элементом является сам сердечник, в котором относительное удлинение при намагничивании достигает значений 
, где l – длина, Dl – приращение длины сердечника при его намагничивании. При частотах 10—100 кгц наиболее рационально применять М. п. из металлических материалов, обладающих более высокими механической прочностью и индукцией насыщения. М. п. гидроакустических и ультразвуковых промышленных установок чаще всего имеют стержневую или кольцевую форму, иногда выполняются в виде тонкостенных трубок, колеблющихся по длине; звук излучается или принимается торцевыми поверхностями магнитопровода.
Магнитострикция
Магнитостри'кция (от магнит и лат. strictio – сжатие, натягивание), изменение формы и размеров тела при намагничивании. Явление М. было открыто Дж. Джоулем в 1842. В ферро– и ферримагнетиках (Fe, Ni, Со, Gd, Tb и других, ряде сплавов, ферритах) М. достигает значительной величины (относительное удлинение Dl / l » 10-6 —10-2 ). В антиферромагнетиках, парамагнетиках и диамагнетиках М. очень мала. Обратное по отношению к М. явление – изменение намагниченности ферромагнитного образца при деформации – называется магнитоупругим эффектом, иногда – Виллари эффектом .
В современной теории магнетизма М. рассматривают как результат проявления основных типов взаимодействий в ферромагнитных телах: электрического обменного взаимодействия и магнитного взаимодействия (см. Ферромагнетизм ). В соответствии с этим возможны 2 вида различных по природе магнитострикционных деформаций кристаллические решётки: за счёт изменения магнитных сил (диполь-дипольных и спин-орбитальных) и за счёт изменения обменных сил.
При намагничивании ферро– и ферримагнетиков магнитные силы действуют в интервале полей от 0 до поля напряжённостью Hs , в котором образец достигает технического магнитного насыщения Is . Намагничивание в этом интервале полей обусловлено процессами смещения границ между доменами и вращения магнитных моментов доменов. Оба эти процесса изменяют энергетическое состояние кристаллической решётки, что проявляется в изменении равновесных расстояний между её узлами. В результате атомы смещаются, происходит магнитострикционная деформация решётки. М. этого вида носит анизотропный характер (зависит от направления и величины намагниченности J ) и проявляется в основном в изменении формы кристалла почти без изменения его объёма (линейная М.). Для расчёта линейной М. существуют полуэмпирические формулы. Так, М. ферромагнитных кристаллов кубической симметрии, намагниченных до насыщения, рассчитывается по формуле:
,
где si , sj и bi , bj – направляющие косинусы соответственно вектора Js и направления измерения относительно рёбер куба, а1 и a2 – константы анизотропии М., численно равные 
, 
, где 
и 
– максимальные линейные М. соответственно в направлении ребра и диагонали ячейки кристалла. Величину ls = (Dl / l ) s называют М. насыщения или магнитострикционной постоянной.
М., обусловленная обменными силами, в ферромагнетиках наблюдается в области намагничивания выше технического насыщения, где магнитные моменты доменов полностью ориентированы в направлении поля и происходит только рост абсолютной величины Js (парапроцесс , или истинное намагничивание). М. за счёт обменных сил в кубических кристаллах изотропна, то есть проявляется в изменении объёма тела. В гексагональных кристаллах (например, гадолинии) эта М. анизотропна. М. за счёт парапроцесса в большинстве ферромагнетиков при комнатных температурах мала, она мала и вблизи точки Кюри, где парапроцесс почти полностью определяет ферромагнитные свойства вещества. Однако в некоторых сплавах с малым коэффициентом теплового расширения (инварных магнитных сплавах) М. велика [в магнитных полях ~ 8×104а/м (103 э ) отношение DV / V ~ 10-5 ]. Значительная по величине М. парапроцесса возникает также в ферритах при разрушении или создании магнитным полем неколлинеарных магнитных структур .
М. относится к так называемым чётным магнитным эффектам, так как она не зависит от знака магнитного поля. Экспериментально больше всего изучалась М. в поликристаллических ферромагнетиках. Обычно измеряется относительное удлинение образца в направлении поля (продольная М.) или перпендикулярно направлению поля (поперечная М.). Для металлов и большинства сплавов продольная и поперечная М. в области полей технического намагничивания имеют разные знаки, причём величина поперечной М. меньше, чем продольной, а в области парапроцесса эти величины одинаковы (рис. 1 ). Для большинства ферритов как продольная, так и поперечная М. отрицательны; причина этого ещё не ясна. Величина, знак и графический ход зависимости М. от напряжённости поля и намагниченности зависят от структурных особенностей образца (кристаллографической текстуры, примесей посторонних элементов, термической и холодной обработки). У Fe (рис. 2 ) продольная М. в слабом магнитном поле положительна (удлинение тела), а в более сильном поле – отрицательна (укорочение тела). Для Ni при всех значениях поля продольная М. отрицательна. Сложный характер М. в поликристаллических образцах ферромагнетиков определяется особенностями анизотропии М. в кристаллах соответствующего металла. Большинство сплавов Fe – Ni, Fe – Co, Fe – Pt и других имеют положительный знак продольной М.: Dl / l » (1—10)×10-5 . Наибольшей продольной М. обладают сплавы Fe – Pt, Fe – Pd, Fe – Со, Mn – Sb, Mn – Cu – Bi, Fe – Rh. Среди ферритов наибольшая М. у CoFe2 O4 , Tb3 Fe5 O12 , Dy3 Fe5 O12 : Dl / l » (2—25)×10-4 . Рекордно высока М. у некоторых редкоземельных металлов, их сплавов и соединений, например у Tb и Dy, у TbFe2 и DyFe2 : Dl / l » 10-3 —10-2 (в зависимости от величины приложенного поля). М. примерно такого же порядка обнаружена у ряда соединений урана (U3 As4 , U3 P4 и других).
М. в области технического намагничивания обнаруживает явление гистерезиса (рис. 3 ). На М. в сильной степени влияют также температура, упругие напряжения и даже характер размагничивания, которому подвергался образец перед измерением.
Всестороннее изучение М. прежде всего способствует выяснению физической природы сил, которые определяют ферри-, антиферро– и ферромагнитное поведение вещества. Исследование М., особенно в области технического намагничивания, играет также большую роль при изысканиях новых магнитных материалов; например, отмечено, что высокая магнитная проницаемость сплавов типа пермаллоя связана с тем, что в них мала М. (наряду с малым значением константы магнитной анизотропии).
С магнитострикционными эффектами связаны аномалии теплового расширения ферро-, ферри– и антиферромагнитных тел. Эти аномалии объясняются тем, что магнитострикционные деформации, вызываемые обменными (а в общем случае и магнитными) силами в решётке, проявляются не только при помещении указанных тел в магнитное поле, но также при нагревании их в отсутствии поля (термострикция). Изменение объёма тел вследствие термострикции особенно значительно при магнитных фазовых переходах (в точках Кюри и Нееля, при температуре перехода коллинеарной магнитной структуры в неколлинеарную и других). Наложение этих изменений объёма на обычное тепловое расширение (обусловленное тепловыми колебаниями атомов в решётке) иногда приводит к аномально малому значению коэффициента теплового расширения у некоторых материалов. Экспериментально доказано, например, что малое тепловое расширение сплавов типа инвар объясняется влиянием возникающих при нагреве отрицательных магнитострикционных деформаций, которые почти полностью компенсируют «нормальное» тепловое расширение таких сплавов.
С М. связаны различные аномалии упругости в ферро-, ферри– и антиферромагнетиках. Резкие аномалии модулей упругости и внутреннего трения, наблюдаемые в указанных веществах в районе точек Кюри и Нееля и других фазовых магнитных переходов, обязаны влиянию М., возникающей при нагреве. Кроме того, при воздействии на ферро– и ферримагнитные тела упругих напряжений в них даже при отсутствии внешнего магнитного поля происходит перераспределение магнитных моментов доменов (в общем случае изменяется и абсолютная величина самопроизвольной намагниченности домена). Эти процессы сопровождаются дополнительной деформацией тела магнитострикционной природы – механострикцией , которая приводит к отклонениям от закона Гука. В непосредственной связи с механострикцией находится явление изменения под влиянием магнитного поля модуля упругости Е ферромагнитных металлов (DЕ -эффект).
Для измерения М. наибольшее распространение получили установки, работающие по принципу механооптического рычага, позволяющие наблюдать относительные изменения длины образца до 10-6 . Ещё большую чувствительность дают радиотехнический и интерференционный методы. Получил распространение также метод проволочных датчиков, в котором на образец наклеивают проволочку, включенную в одно из плечей моста измерительного . Изменение длины проволочки и её электрического сопротивления при магнитострикционном изменении размеров образца с высокой точностью фиксируется электроизмерительным прибором.
М. нашла широкое применение в технике. На явлении М. основано действие магнитострикционных преобразователей (датчиков) и реле, излучателей и приёмников ультразвука, фильтров и стабилизаторов частоты в радиотехнических устройствах, магнитострикционных линий задержки и т.д.
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Белов К. П., Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнетиках, 2 изд., М. – Л., 1957; Бозорт Р., Ферромагнетизм, перевод с английского, М., 1956; Редкоземельные ферромагнетики и антиферромагнетики, М., 1965; Ультразвуковые преобразователи, перевод с английского, под редакцией И. П. Голяминой, М., 1972.
К. П. Белов.
Рис. 2. Зависимость продольной магнитострикции ряда поликристаллических металлов, сплавов и соединений от напряжённости магнитного поля.
Рис. 1. Продольная (кривая I) и поперечная (кривая II) магнитострикция сплава Ni (36 %) – Fe (64 %). В слабых полях они имеют разные знаки, в сильных – при парапроцессе – одинаковый знак (здесь магнитострикция носит объёмный характер).
Рис. 3. Магнитострикционный гистерезис железа, обусловленный его магнитным гистерезисом.
