355 500 произведений, 25 200 авторов.

Электронная библиотека книг » Большая Советская Энциклопедия » Большая Советская Энциклопедия (КО) » Текст книги (страница 94)
Большая Советская Энциклопедия (КО)
  • Текст добавлен: 6 октября 2016, 05:51

Текст книги "Большая Советская Энциклопедия (КО)"


Автор книги: Большая Советская Энциклопедия


Жанр:

   

Энциклопедии


сообщить о нарушении

Текущая страница: 94 (всего у книги 218 страниц)

Компрессорная добыча нефти

Компре'ссорная добы'ча не'фти, способ подъёма нефти из пласта на поверхность за счёт энергии сжатого природного газа или воздуха, подаваемого от компрессора в скважину. Отсюда название способа. Установка для осуществления этого способа называется газлифт (при воздухе – эрлифт). Принцип разгазирования столба жидкости для её подъёма на поверхность впервые был использован в Венгрии в 18 в. для откачки эрлифтом воды из обводнённых шахт. В 60-е гг. 19 в. компрессорная эрлифтная нефтедобыча применялась в небольших масштабах на нефтепромыслах Пенсильвании (США). Впервые промышленное применение в больших масштабах К. д. н. получила в 1894 на бакинских промыслах, по предложению В. Г. Шухова.

  Основные разновидности газлифта (эрлифта) – непрерывный и периодический. При непрерывном газлифте поступление жидкости из пласта, её движение по подъёмной колонне и выход на поверхность – постоянный по времени процесс. В этом случае работа газлифта основана на уменьшении плотности поднимаемого столба смеси. Для того чтобы обеспечить приток нефти из пласта, надо поддерживать на забое скважины определенное давление. При отсутствии газа столб жидкости, уравновешивающий это давление, не достигает устья скважины; разгазирование столба жидкости повышает уровень до устья и вызывает непрерывную подачу продукции из пласта на поверхность с сохранением требуемого давления на забое.

  К. д. н. осуществляется по двум системам непрерывного газлифта – кольцевой и центральной. Ввод газа в подъёмную колонну производится через рабочий газлифтный клапан.

  При периодическом газлифте процесс добычи состоит из периода накопления жидкости в подъемной колонне (приток из пласта) и периода подачи накопленной жидкости на поверхность за счет поступления сжатого газа в нижнюю часть подъемной колонны.  Время накопления и время подачи составляют цикл работы скважины. Применяются две системы газлифта: периодический газлифт с обычной подъёмной колонной труб, в которой попеременно происходит как накопление столба жидкости, так и её подъём и выброс на поверхность, и периодический газлифт с камерой замещения. Камера замещения, диаметр которой больше, чем диаметр подъемных труб, позволяет эксплуатировать скважины при низком давлении в пласте, когда накопленный столб жидкости в подъемной колонне не может иметь значительной высоты. Работа установки, обслуживающей группу скважин, осуществляется по замкнутому циклу. Газожидкостная смесь, поступающая из скважин на поверхность, разделяется в ёмкостях (трапах) на жидкость и газ. Часть газа, требующаяся для подачи в скважину, направляется на приём компрессоров, а избыток газа (газ, поступающий вместе с нефтью из пласта) – к пунктам переработки и потребления. Газ, поступивший в компрессор, после сжатия направляется в скважины для подъема жидкости на поверхность. Таким образом, газ циркулирует в замкнутой системе. Если на нефтяном промысле имеется возможность получить сжатый газ из близкорасположенных нефтяных или газовых скважин, газлифт осуществляется путем подачи газа высокого давления из этих скважин. После совершения работы по подъему жидкости отработанный газ в смеси с добытым (пластовым) газом направляется на переработку и использование. Такой способ эксплуатации называется бескомпрессорным.

  В СССР К. д. н. в больших масштабах применяется на промыслах Азербайджанской ССР; бескомпрессорный способ находит применение на промыслах Краснодарского края, полуострова Мангышлак, о. Сахалин и др.

  Основные преимущества К. д. н. по сравнению с другими способами механизированной добычи нефти: отсутствие движущихся деталей в скважинном оборудовании; высокая эффективность процесса при значительном газовом факторе; простота управления процессом добычи и его автоматизации.

  Лит.: Муравьев И. М., Крылов А. П., Эксплуатация нефтяных месторождений, М. – Л., 1949; Иоаким Г., Добыча нефти и газа, пер. с рум., М,, 1966.

  А. А. Брискман.

Рис. 3. Круговой газлифтный цикл группы скважин (схема): 1 – газлифтные скважины; 2 – трубопроводы смеси жидкости и газа, поступающей из скважины; 3 – ёмкость (трап) для разделения жидкости и газа; 4 – нефтяная линия; 5 – линия избыточного газа, направляемого на переработку и потребление; 6 – линия газа низкого давления, поступающего на приём компрессоров; 7 – компрессорная станция; 8 – линия сжатого газа высокого давления, поступающего в скважины для подъёма жидкости.

Рис. 1. Схемы непрерывного газлифта (эрлифта): а – кольцевая; б – центральная; 1 – забой скважины; 2 – обсадная колонна; 3 – компрессорная колонна; 4 – разделительное устройство (пакер); 5 – рабочий газлифтный клапан; 6 – пусковые клапаны.

Рис. 2. Схема периодического газлифта: а – период накопления; б – период подачи жидкости; в – газлифт с камерой замещения; 1 – рабочий газлифтный клапан; 2 – приёмный клапан; 3 – камера замещения.

Компрессорная станция

Компре'ссорная ста'нция, стационарная установка для получения на различных промышленных предприятиях и строительных площадках сжатого воздуха или газа, используемых как энергоноситель (воздух для привода пневматического инструмента, газ для отопления) или как сырье для получения различной продукции (кислорода из воздуха, аммиака из азотоводородной смеси и т.п.). В состав К. с. обычно входят: главное здание, в котором размещаются компрессоры и вспомогательное оборудование и устройства – емкости для сжатого газа, газосборники, водо-снабжающие, воздухозаборные и охладительные установки, сети инженерных коммуникаций (водопровода, канализации, пара, горячей воды и т.д.), трансформаторные подстанции, а также бытовые помещения для работающих. К. с., как правило, размещаются в отдельно стоящих зданиях с огнестойкими перекрытиями и трудно сгораемыми перегородками. Иногда К. с. располагаются в пристройке к производственному зданию (при отсутствии в последнем взрыво– и пожароопасных производств, а также если шум и вибрации, создаваемые оборудованием, не являются помехой протекающим в производственном здании технологическим процессам).

  Е. Г. Кутухтин.

Компрессорная установка

Компре'ссорная устано'вка, совокупность устройств, необходимых для получения сжатого воздуха или другого газа. К. у. бывают стационарные и передвижные. В стационарных К. у. используют одноступенчатое или многоступенчатое сжатие воздуха. Основные элементы стационарной К. у. с одноступенчатым сжатием воздуха: фильтр, компрессор , двигатель, воздухопровод. Кроме того, в К. у. входят вентили и задвижки, измерительные приборы (манометры, термометры и др.), предохранительные и обратные клапаны, а также приборы автоматики, сигнализации и управления. В К. у. с многоступенчатым сжатием входят промежуточные воздухоохладители. Основные агрегаты К. у. имеют циркуляционную систему смазки, подаваемой шестерённым насосом через фильтр и маслоохладитель. Одна или несколько стационарных К. у. вместе со зданием, в котором они размещены, составляют сооружение, называемое компрессорной станцией .

  Передвижные К. у. обычно монтируются на автоприцепе или автомобильном шасси. Они состоят из компрессора (обычно поршневого с воздушным охлаждением), двигателя внутреннего сгорания, а также воздухозаборника с фильтром и небольшого резервуара (ресивера), к которому присоединены несколько прорезиненных шлангов для подачи сжатого воздуха к потребителям (например, пневматическим инструментам).

  Для привода компрессоров в К. у. используют электрические двигатели, двигатели внутреннего сгорания (в том числе газотурбинные) и паровые турбины.

  К. у. обслуживают доменные и сталелитейные цехи, машиностроительные заводы, строительные площадки, предприятия горнорудной, нефтеперерабатывающей и химической промышленности, газопроводы природного газа и др.

  Лит. см. при ст. Компрессор .

  Е. А. Квитковская.

Схема компрессорной установки: 1 – воздушный фильтр; 2 – всасывающий воздухопровод; 3 – напорный бак; 4 – трубопровод для воды; 5 – компрессор; 6 – влагомаслоотделитель; 7 – воздухопровод; 8 – воздухосборник; 9 – насос для подачи охлаждающей воды.

Компрессорные масла

Компре'ссорные масла', нефтяные масла, используемые для смазки компрессоров и воздуходувок; относятся к группе индустриальных масел .

Компрессорный двигатель

Компре'ссорный дви'гатель, двигатель внутреннего сгорания, как правило, дизельный, в котором топливо подаётся в цилиндр воздухом, сжатым до 6 Мн/м2 (60 кгс/см2 ). По конструкции К. д. подразделяются на крейцкопфные двигатели и тронковые двигатели , 2– и 4-тактные. У К. д. с прямоточной продувкой среднее индикаторное давление при бездымном сгорании достигает 0,8—0,9 Мн/м2 (8—9 кгс/см2 ). Мощность К. д. – около 2,2—3,7 Мвт (3000—5000 л. с. ), частота вращения – 180—500 об/мин. Вследствие значительной массы и габаритов, а также сложности регулировки давления воздуха при различной частоте вращения коленчатого вала К. д. в качестве транспортных (за исключением судовых) не применяются. См. также Дизель .

Компрометация

Компромета'ция (от франц. compromettre – портить репутацию, компрометировать), оглашение сведений, вызывающих недоверие к кому-либо, порочащих его, подрывающих его авторитет в коллективе, обществе.

Комптон Артур Холли

Ко'мптон (Compton) Артур Холли (10.9.1892, Вустер, Огайо, – 15.3.1962, Беркли), американский физик, член Национальной АН США. Окончил Принстонский университет (1914). В 1920—23 профессор университета Вашингтона в Сент-Луисе; 1923—45 профессор Чикагского университета; 1945—53 ректор университета Вашингтона, с 1954 почётный профессор. В 1920 в Кавендишской лаборатории (Кембридж) начал исследовать рассеяние и поглощение рентгеновских лучей. В 1922 открыл эффект изменения длины волны рентгеновских лучей, рассеиваемых электронами (см. Комптона эффект ), и дал его теорию на основе представления о свете как о потоке фотонов (Нобелевская премия, 1927). Обнаружил явление полного внутреннего отражения рентгеновских лучей от зеркальной поверхности стекол и металлов. Разработал метод вычисления распределения электронной плотности в кристаллах и отдельных атомах. В 30-е годы занимался исследованием космических лучей и обнаружил широтный эффект, свидетельствующий о корпускулярной природе первичных космических лучей. В 1941—45 принимал участие в создании атомной бомбы.

  Соч.: A quantum theory of the scattering of X-rays by light elements. «Physical Review», 1923, v. 21, № 5, p. 483—502; The total reflexion of X-rays, «Philosophical Magazin», 1923, v. 45, № 270, p. 1121—31; Atomic quest; a personal narrative, L. – [a. o.], 1956; в рус. пер. – Рентгеновские лучи. Теория и эксперимент, М. – Л., 1941 (совм. с С. Алисоном).

  Лит.: Allison S. К., Arthur Holly Compton, в кн.: Biographical memoirs, v. 38, N. Y. – L., 1965.

Комптон (город в США)

Ко'мптон (Compton), город на Западе США, в штате Калифорния; южный пригород Лос-Анджелеса. 78,6 тыс. жителей (1970). Машиностроение, резиновая, стекольная промышленность.

Комптона эффект

Ко'мптона эффе'кт, комптон-эффект, упругое рассеяние электромагнитного излучения на свободных электронах, сопровождающееся увеличением длины волны; наблюдается при рассеянии излучения малых длин волн – рентгеновского и гамма-излучения . В К. э. впервые во всей полноте проявились корпускулярные свойства излучения.

  К. э. открыт в 1922 американским физиком А. Комптоном , обнаружившим, что рассеянные в парафине рентгеновские лучи имеют большую длину волны, чем падающие. Классическая теория не могла объяснить такого сдвига длины волны. Действительно, согласно классической электродинамике , под действием периодического электрического поля электромагнитной (световой) волны электрон должен колебаться с частотой, равной частоте поля, и, следовательно, излучать вторичные (рассеянные) волны той же частоты. Таким образом, при «классическом» рассеянии (теория которого была дана английским физиком Дж. Дж. Томсоном и которое поэтому называют «томсоновским») длина световой волны не меняется.

  Первоначальная теория К. э. на основе квантовых представлений была дана А. Комптоном и независимо П. Дебаем . По квантовой теории световая волна представляет собой поток световых квантов – фотонов. Каждый фотон имеет определённую энергию Eg= hu = hcl l и импульс pg= (h/ l) n, где l – длина волны падающего света (u – его частота), с — скорость света, h — постоянная Планка, а n — единичный вектор в направлении распространения волны (индекс у означает фотон). К. э. в квантовой теории выглядит как упругое столкновение двух частиц – налетающего фотона и покоящегося электрона. В каждом таком акте столкновения соблюдаются законы сохранения энергии и импульса. Фотон, столкнувшись с электроном, передает ему часть своей энергии и импульса и изменяет направление движения (рассеивается); уменьшение энергии фотона и означает увеличение длины волны рассеянного света. Электрон, ранее покоившийся, получает от фотона энергию и импульс и приходит в движение – испытывает отдачу. Направление движения частиц после столкновения, а также их энергии определяются законами сохранения энергии и импульса (рис. 1 ).

  Совместное решение уравнений, выражающих равенства суммарной энергии и суммарного импульса частиц до и после столкновения (в предположении, что электрон до столкновения покоился), даёт для сдвига длины световой волны Dl формулу Комптона:

  Dl= l' – l= lо (1—cos J).

  Здесь l' – длина волны рассеянного света, J – угол рассеяния фотона, а l= h/mc = 2,426·10-10см = 0,024 Е – так называемая комптоновская длина волны электрона (т — масса электрона). Из формулы Комптона следует, что сдвиг длины волны Dl не зависит от самой длины волны падающего света l. Он определяется лишь углом рассеяния фотона J и максимален при J = 180°, т. е. при рассеянии назад: Dl макс.=2 l .

  Из тех же уравнений можно получить выражения для энергии Ee электрона отдачи («комптоновского» электрона) в зависимости от угла его вылета j. На графически представлена зависимость энергии рассеянного фотона   от угла рассеяния J, а также связанная с нею зависимость Ee от j. Из рисунка видно, что электроны отдачи всегда имеют составляющую скорости по направлению движения падающего фотона (т. е. j не превышает 90°).

  Опыт подтвердил все теоретические предсказания. Таким образом, была экспериментально доказана правильность корпускулярных представлений о механизме К. э. и тем самым правильность исходных положений квантовой теории.

  В реальных опытах по рассеянию фотонов веществом электроны не свободны, а связаны в атомах. Если фотоны обладают большой энергией по сравнению с энергией связи электронов в атоме (фотоны рентгеновского и g-излучения), то электроны испытывают настолько сильную отдачу, что оказываются выбитыми из атома. В этом случае рассеивание фотонов происходит как на свободных электронах. Если же энергия фотона недостаточна для того, чтобы вырвать электрон из атома, то фотон обменивается энергией и импульсом с атомом в целом. Так как масса атома очень велика (по сравнению с эквивалентной массой фотона, равной, согласно относительности теории , Eg /с2 ), то отдача практически отсутствует; поэтому рассеяние фотона произойдет без изменения его энергии, то есть без изменения длины волны (как говорят когерентно). В тяжелых атомах слабо связаны лишь периферические электроны (в отличие от электронов, заполняющие внутренние оболочки атома) и поэтому в спектре рассеянного излучения присутствует как смещенная, комптоновская линия от рассеяния на периферических электронах, так и не смещенная, когерентная линия от рассеяния на атоме в целом. С увеличением атомного номера элемента (то есть заряда ядра) энергия связи электронов увеличивается, и относительная интенсивность комптоновской линии падает, а когерентной линии – растет.

  Движение электронов в атомах приводит к уширению комптоновской линии рассеянного излучения. Это объясняется тем, что для движущихся электронов длина волны падающего света кажется несколько измененной, причем величина изменения зависит от величины и направления скорости движения электрона (см. Доплера эффект ). Тщательные измерения распределения интенсивности внутри комптоновской линии, отражающего распределение электронов рассеивающего вещества по скоростям, подтвердили правильность квантовой теории, согласно которой электроны подчиняются Ферми – Дирака статистике .

  Рассмотренная упрощённая теория К. э. не позволяет вычислить все характеристики комптоновского рассеяния, в частности интенсивность рассеяния фотонов под разными углами. Полную теорию К. э. даёт квантовая электродинамика . Интенсивность комптоновского рассеяния зависит как от угла рассеяния, так и от длины волны падающего излучения. В угловом распределении рассеянных фотонов наблюдается асимметрия: больше фотонов рассеивается по направлению вперёд, причём эта асимметрия увеличивается с энергией падающих фотонов. Полная интенсивность комптоновского рассеяния уменьшается с ростом энергии первичных фотонов; это означает, что вероятность комптоновского рассеяния фотона, пролетающего через вещество, убывает с его энергией. Такая зависимость интенсивности от Eg определяет место К. э. среди других эффектов взаимодействия излучения с веществом, ответственных за потери энергии фотонами при их пролёте через вещество. Например, в свинце (в статье Гамма-излучение ) К. э. даёт главный вклад в энергетические потери фотонов при энергиях порядка 1—10 Мэв (в более лёгком элементе – алюминии – этот диапазон составляет 0,1—30 Мэв ); ниже этой области с ним успешно конкурирует фотоэффект , а выше – рождение пар (см. Аннигиляция и рождение пар ).

  Комптоновское рассеяние широко используется в исследованиях g-излучения ядер, а также лежит в основе принципа действия некоторых гамма-спектрометров .

   К. э. возможен не только на электронах, но и на других заряженных частицах, например на протонах, но из-за большой массы протона отдача его заметна лишь при рассеянии фотонов очень высокой энергии.

  Двойной К. э. – образование двух рассеянных фотонов вместо одного первичного при его рассеянии на свободном электроне. Существование такого процесса следует из квантовой электродинамики; впервые он наблюдался в 1952. Его вероятность примерно в 100 раз меньше вероятности обычного К. э.

  Обратный комптон-эффект. Если электроны, на которых рассеивается электромагнитное излучение, являются релятивистскими (то есть движутся со скоростями, близкими к скорости света), то при упругом рассеянии длина волны излучения будет уменьшаться, то есть энергия (и импульс) фотонов будет увеличиваться за счет энергии (и импульса) электронов. Это явление называют обратным К. э. Обратный К. э. часто привлекают для объяснения механизма излучения космических рентгеновских источников, образования рентгеновской компоненты фонового галактического излучения, трансформации плазменных волн в электромагнитные волны высокой частоты.

  Лит.: Борн М., Атомная физика, пер. с англ.. 3 изд., М., 1970; Гайтлер В., Квантовая теория излучения, [пер. с англ.], М., 1956.

  В. П. Павлов.

Рис. 3. График зависимости полной интенсивности комптоновского рассеяния s от энергии фотона Eg (в единицах полной интенсивности классич. рассеяния); стрелкой указана энергия, при которой начинается рождение электрон-позитронных пар.

Рис. 1. Упругое столкновение фотона и электрона в Комптона эффекте. До столкновения электрон покоился; pn и pn ' – налетающего и рассеянного фотонов,

  – импульс отдачи (n – его скорость), рассеяния фотона, J – угол вылета электрона отдачи относительно направления падающего фотона.

Рис. 2. Зависимость энергии рассеянного фотона E 'g от угла рассеяния J (для удобства изображена только верхняя половина симметричной кривой) и энергии электрона отдачи Ee от угла вылета j (нижняя половина кривой). Величины, относящиеся к одному акту рассеяния, помечены одинаковыми цифрами. Векторы, проведённые из точки О, в которой произошло столкновение фотона энергии Eg с покоящимся электроном, до соответствующих точек этих кривых, изображают состояние частиц после рассеяния: величины векторов дают энергию частиц, а углы, которые образуют векторы с направлением падающего фотона, определяют угол рассеяния фотона J и угол вылета электрона отдачи j. (График вычерчен для случая рассеяния «жёстких» рентгеновских лучей с длиной волны hc/Eg = l =0,024.


    Ваша оценка произведения:

Популярные книги за неделю