Текст книги "Большая Советская Энциклопедия (ПО)"

Поляризационные приборы

Поляризацио'нные прибо'ры, предназначаются для обнаружения, анализа, получения и преобразования поляризованного оптического излучения (света), а также для различных исследований и измерений, основанных на явлении поляризации света . К 1-й из двух категорий, на которые разделяют П. п., относятся простейшие устройства для получения и преобразования поляризованного света – линейные и циркулярные поляризаторы (П), фазовые пластинки, компенсаторы оптические , деполяризаторы и пр. 2-я категория П. п. – более сложные конструкции и установки для количественных поляризационно-оптических исследований. В качестве элементов в них входят П. п. 1-й категории, а также приёмники света , монохроматоры , вспомогательные электронные устройства и многие др.

  Простейшие поляризационные устройства. В П для получения полностью или частично поляризованного света используется одно из трёх физических явлений: 1) поляризация при отражении света или преломлении света на границе раздела двух прозрачных сред; 2) линейны и дихроизм – одна из форм плеохроизма ; 3) двойное лучепреломление . Свет, отражённый от поверхности, разделяющей две среды с разными преломления показателямиn, всегда частично поляризован. Если же луч света падает на границу раздела под углом, тангенс которого равен отношению абсолютных n 2-й и 1-й сред (их относительный n ), то отражённый луч поляризован полностью (см. Брюстера закон ). Недостатки отражательных П – малость коэффициента отражения и сильная зависимость степени поляризации р от угла падения и длины световой волны. Преломленный луч также частично поляризован, причём его р монотонно возрастает с увеличением угла падения. Пропуская свет последовательно через несколько прозрачных плоскопараллельных пластин, можно достичь того, что р прошедшего света будет значительна (см. Стопа в оптике).

  Среды, обладающие оптической анизотропией , по-разному поглощают лучи различных поляризаций. В частности, в областях собственных и примесных полос поглощения света двулучепреломляющие среды неодинаково поглощают обыкновенный и необкновенный лучи (см. Кристаллооптика ); это и есть их линейный дихроизм. Если толщина пластинки, вырезанной из анизотропного кристалла (с полосами поглощения в нужной области спектра) параллельно его оптической оси , достаточна, чтобы один из лучей поглотился практически нацело, то прошедший через пластинку свет будет полностью поляризован. Такие П называют дихроичными. К дихроичным П относятся и поляроиды , поглощающее вещество которых может быть как кристаллическим, так и некристаллическим. Важные преимущества поляроидов – компактность, большие рабочие апертуры (максимальные углы раствора сходящегося или расходящегося падающего пучка, при которых прошедший свет ещё поляризован полностью) и практически полное отсутствие ограничений в размере.

  П, действие которых основано на явлении двойного лучепреломления, подробно описаны в ст. Поляризационные призмы . Их апертуры меньше, чем у поляроидов, а габариты, вес и стоимость больше; однако они всё же незаменимы в ультрафиолетовой области спектра и при работе с мощными потоками оптического излучения.

  Пластинки из оптически анизотропных материалов, вносящие сдвиг фазы между двумя взаимно перпендикулярными компонентами электрического вектора Е проходящего через них излучения (соответствующими двум линейным поляризациям), называют фазовыми, или волновыми, пластинками (ФП) и предназначены для изменения состояния поляризации излучения. Так, циркулярные или эллиптическимие П обычно представляют собой совокупность линейного П и ФП. Для получения света, поляризованного по кругу (циркулярно), применяют ФП, вносящую сдвиг фазы в 90° (пластинка четверть длины волны, см. Компенсатор оптический ). Двулучепреломляющие ФП изготовляют как из материалов с естественной оптической анизотропией (например, кристаллов), так и из веществ, анизотропия которых индуцируется приложенным извне воздействием – электрическим полем, механическим напряжением и пр. (см. Керра ячейка , Фотоупругость , Электрооптика ). Применяются также отражательные ФП (например, ромб Френеля, рис. 1 ); принцип их действия основан на изменении состояния поляризации света при его полном внутреннем отражении . Преимуществом отражательных ФП перед двупреломляющими является почти полное отсутствие зависимости фазового сдвига от длины волны.

  Все П (линейные, циркулярные, эллиптические) могут использоваться не только как П в собственном смысле слова (для получения света требуемой поляризации), но и для анализа состояния поляризации света, т. е. как анализаторы . Анализ эллиптически поляризованного света производят с помощью компенсаторов разности хода , простейшим из которых является упомянутая выше четвертьволновая ФП. Часто возникающую проблему деполяризации частично поляризованного излучения обычно решают не истинной деполяризацией (это – исключительно сложная задача), а сводят её к созданию тонкой пространственной, спектральной или временной поляризационной структуры светового пучка.

  Приборыдля поляризационно-оптических исследований отличает чрезвычайное разнообразие сфер применения, конструктивного оформления и принципов действия. Их используют для фотометрических и пирометрических измерений, кристаллооптических исследований, изучения механических напряжений в конструкциях (см. Поляризационно-оптический метод исследования напряжений), в микроскопии, в поляриметрии и сахариметрии , в скоростной фото– и киносъёмке, геодезических устройствах, в системах оптической локации и оптической связи , в схемах управления лазеров , для физических исследований электронной структуры атомов, молекул и твёрдых тел и др. Описанию многих из этих приборов посвящены отдельные статьи. Поэтому ниже следует лишь краткий обзор некоторых основных классов подобных приборов.

  Элементом большинства П. п. является схема, состоящая из последовательно расположенных на одной оси линейного П и анализатора. Если их плоскости поляризации взаимно перпендикулярны, схема не пропускает света (установка на гашение). Изменение угла между этими плоскостями приводит к изменению интенсивности проходящего через систему света по Малюса закону (пропорционально квадрату косинуса угла). Особое удобство этой схемы для сравнения и измерения интенсивностей световых потоков обусловило её преимущественное применение в фотометрических П. п. – фотометрах и спектрофотометрах (как с визуальной, так и с фотоэлектрической регистрацией). П. п. представляют собой основные элементы оборудования для кристаллооптических и иных исследований сред, обладающих оптической анизотропией – естественной или наведённой. При таких исследованиях широко применяются поляризационные микроскопы (см. Микроскоп ), позволяющие на основе визуальных наблюдений делать выводы о характере и величине оптической анизотропии вещества. Для прецизионного анализа оптической анизотропии и её зависимости от длины волны излучения применяются автоматические приборы с фотоэлектрической регистрацией. Практически всегда при количественном анализе анизотропии требуется сопоставить оптические свойства среды для двух ортогональных поляризаций – линейных, если измеряется линейный дихроизм или линейное двулучепреломление, и круговых при измерении циркулярного (кругового) дихроизма или вращения плоскости поляризации . Это сопоставление в электронной схеме прибора производится на достаточно высокой частоте, удобной для усиления сигнала и подавления шумов. Поэтому П. п. такого назначения часто включают поляризационный модулятор (см. Модуляция света ).

  П. п. служат для обнаружения и количественного определения степени поляризации частично поляризованного света. Простейшими из таких П. п. являются полярископы – двулучепреломляющие пластинки, в которых используется интерференция света в сходящихся поляризованных лучах (хроматическая поляризация, см. Поляризация света ). Типичный полярископ – пластинка Савара – показан на рис. 2 . Самые точные из полярископов позволяют обнаружить примесь поляризованного света к естественному, составляющую доли процента.

  Чрезвычайно существенную роль в химических и биофизических исследованиях играет обширный класс П. п., служащий для измерения вращения плоскости поляризации в средах с естественной или наведённой магнитным полем оптической активностью – поляриметры — и дисперсии этого вращения – спектрополяриметры. Относительно простыми, но практически очень важными П. и. являются сахариметры — приборы для измерения содержания сахаров и некоторых др. оптически-активных веществ в растворах.

  Лит.: Шишловский А. А., Прикладная физическая оптика, М., 1961; Меланхолин Н. М., Грум-Гржимайло С. В., Методы исследования оптических свойств кристаллов, М., 1954; Васильев Б. И., Оптика поляризационных приборов, М., 1969.

  В. С. Запасский.

Рис. 1. Ромб Френеля, вырезанный из оптического стекла. При близком к нормальному падении луча света, поляризованного линейно под углом 45° к плоскости падения, линейные составляющие луча, поляризованные параллельно и перпендикулярно этой плоскости, при каждом из двух полных внутренних отражений приобретают разность фаз в ¹ /₈ периода световой волны. Итоговая разность фаз в ¹ /₄ периода (90°) даёт луч, поляризованный по кругу (циркулярно).

Рис. 2. Полярископ Савара состоит из двух склеенных пластинок кристаллического кварца одинаковой толщины d, вырезанных так, что их оптические оси составляют с осью полярископа углы в 45°, и жестко связанного с пластинкой Савара анализатора, плоскость поляризации которого направлена под 45° к главным сечениям этой пластинки. На рис. изображена только пластинка Савара. При падении частично поляризованного света в поле зрения наблюдаются интерференционные полосы. В случае полностью неполяризованного света полосы отсутствуют при любой ориентации полярископа.

Поляризационные призмы

Поляризацио'нные при'змы , один из классов призм оптических . П. п. служат линейными поляризаторами — с их помощью получают линейно поляризованное оптическое излучение (см. Поляризация света ). Обычно П. п. состоят из 2 или более трёхгранных призм, по меньшей мере одна из которых вырезается из оптически анизотропного (см. Оптическая анизотропия ) кристалла. Конструктивно П. п. выполняют так, что проходящее через них излучение должно преодолеть наклонную границу раздела 2 сред, на которой условия преломления света для компонент светового пучка, поляризованных в 2 взаимно перпендикулярных плоскостях, резко различаются. В частности, для одной из этих компонент на границе раздела могут выполняться условия полного внутреннего отражения , в результате чего через П. п. проходит лишь др. компонента. Таковы, например, широко распространённые П. п. Николя (часто называют просто николями, рис. 1 ) и Фуко (рис. 2 ), в которых пропускается необыкновенный луч е (см. Двойное лучепреломление , Кристаллооптика ), а отсекается – поглощается или выводится в сторону – обыкновенный луч о. Подобные П. п. называют однолучевыми. Двухлучевые П. п. пропускают обе взаимно-перпендикулярно линейно поляризованные компоненты исходного пучка, пространственно разделяя их. Чаще всего П. п. изготовляют из исландского шпата СаСОз, прозрачного в диапазоне длин волн l = 0,2—2 мкм, и кристаллического кварца SiO₂ , прозрачного при l = 0,185—3,5 мкм.

  Трёхгранные призмы, из которых состоят однолучевые П. п., часто склеивают прозрачным веществом с преломления показателем (ПП) n, близким к среднему значению ПП обыкновенного (n_o ) и необыкновенного (n_e ) лучей. Клеющими веществами служат канадский бальзам, глицерин, касторовое и льняное масла и др. Во многих П. п. их части разделены не клеем, а воздушной прослойкой, что снижает потери на поглощение при высоких плотностях излучения и даёт ряд преимуществ при работе в ультрафиолетовой (УФ) области спектра. Используют также прослойки из плавленого кварца. Применяют П. п., в которых кристаллическая пластинка вклеена между двумя призмами из стекла, ПП которого близок к большему ПП кристалла (рис. 3 ). В таких П. п. проходит обыкновенный луч, а отражается необыкновенный. Для того чтобы один из лучей претерпевал на границе раздела (склейки) полное внутреннее отражение, выбираются определённые значения преломляющих углов трёхгранных призм и, как правило, определённые ориентации оптических осей кристаллов, из которых они вырезаны. Такое отражение происходит, если углы падения лучей на П. п. не превышают некоторых предельных углов I₁ и I₂ (см., например, рис. 4 – П. п. Глана – Томсона). Сумма l₁ + I₂ называется апертурой полной поляризации П. п.; её величина существенна при работе с П. п. в сходящихся пучках излучения.

  В П. п. со скошенными гранями (Николя, Фуко и др.) проходящий луч испытывает параллельное смещение, поэтому при вращении призмы вокруг луча последний также вращается. От этого и некоторых иных недостатков таких П. п. свободны П. п. в форме прямоугольных параллелепипедов: Глана – Томсона, Глана (рис. 5 ), Глазебрука (рис. 6 ), Франка – Риттера (рис. 7 ) и пр.

  Из двухлучевых П. п. наиболее распространены П. п. Рошона, Сенармона, Волластона и некоторые др. (рис. 8 ). Один из двух пропускаемых лучей в П. п. Рошона и Сенармона не меняет своего направления, другой (необыкновенный) отклоняется на угол q (его величина ~5—6°), сильно зависящий от длины волны света: q = (n _{– ne ) tga, где a – преломляющий угол трёхгранных призм. П. п. Волластона даёт удвоенный угол расхождения лучей 2q (около 10°), причём при перпендикулярном падении отклонения лучей симметричны; эта П. п. применяется в поляризационных фотометрах , спектрофотометрах и поляриметрах . Угол а в П. п. из исландского шпата близок к 30°, из кристаллического кварца – к 60°.}

  Для П. п., как правило, характерны незначительная апертура полной поляризации, высокая стоимость и относительно большие размеры. Они требуют аккуратного обращения, но практически лишены хроматической аберрации , незаменимы при работе в УФ области спектра и в мощных потоках оптического излучения и позволяют получать однородно поляризованные пучки, степень поляризации которых лишь на ~10^-5 отличается от 1.

  Лит. см. при ст. Поляризационные приборы , Поляризация света .

  В. С. Запасский.

Рис. 5. Поляризационная призма Глана. А В – воздушный промежуток. Точки на обеих трёхгранных призмах указывают, что их оптические оси перпендикулярны плоскости рисунка. Обозначения при лучах те же, что и на рис. 1.

Рис. 2. Укороченная поляризационная призма Фуко с воздушным промежутком. Обозначения те же, что и на рис. 1.

Рис. 7. Поляризационная призма Франка – Риттера (клей – канадский бальзам): а – вид сбоку; б – вид по ходу луча. Оптические оси кристаллических прямоугольных призм направлены под углом 45° к плоскости рисунка а и под углом 90° к плоскости колебаний электрического вектора необыкновенного луча (его плоскости поляризации).

Рис. 4. Предельные углы падения I₁ и l₂ лучей на поляризационную призму Глана – Томсона. Обозначения при лучах те же, что и на рис. 1. Клеем служит канадский бальзам (апертура полной поляризации e = l₁ + I₂ = 27,5°) или льняное масло (e = 41°). Угол a = 76,5°.

Рис. 1. Призма Николя. Штриховка указывает направление оптических осей кристаллов в плоскости чертежа. Направления электрических колебаний световых волн указаны на лучах стрелками (колебания происходят в плоскости рисунка) и точками (колебания перпендикулярны плоскости рисунка). O и е – обыкновенный и необыкновенный лучи. Чернение на нижней грани призмы поглощает полностью отражаемый от плоскости склейки обыкновенный луч. Клей – канадский бальзам.

Рис. 8. Двухлучевые поляризационные призмы: а – призма Рошона; б – призма Сенармона; в – призма Волластона; г – призма из исландского шпата и стекла; д – Аббе. Штриховка указывает направление оптических осей кристаллов в плоскости рисунка. Точки означают, что оптическая ось перпендикулярна плоскости рисунка. Стрелки и точки на лучах указывают направления колебаний электрического вектора.

Рис. 6. Поляризационная призма Глазебрука. Обозначения при лучах те же, что и на рис. 1. При склейке в плоскости АВ канадским бальзамом угол a = 12,1°, льняным маслом – 14°, глицерином – 17,3°. Оптические оси кристаллов обеих прямоугольных призм перпендикулярны плоскости рисунка (помечено точками).

Рис. 3. Линейный поляризатор (поляризационная призма) из стекла и исландского шпата. Точки в прослойке шпата указывают, что его оптическая ось перпендикулярна плоскости рисунка. Остальные обозначения те же, что и на рис. 1.

Назад к карточке книги "Большая Советская Энциклопедия (ПО)"