Текст книги "Большая Советская Энциклопедия (МО)"
Автор книги: Большая Советская Энциклопедия
Жанр:
Энциклопедии
сообщить о нарушении
Текущая страница: 38 (всего у книги 108 страниц)
Мольнар Ференц
Мо'льнар (Molnár) Ференц (12.1.1878, Будапешт, – 2.4.1952, Нью-Йорк), венгерский писатель. Родился в буржуазной семье. Учился в Женевском университете. Литературную деятельность начал в 1896. В годы фашистского режима уехал в США. Его сборники рассказов «Голодный город» (1901), «Воруют уголь» (1918), романы «Тайна Арувимского леса» (1917), «Андор» (1918) проникнуты сочувствием к обездоленным. Повесть М. «Мальчишки с улицы Пала» (1907, рус. пер. 1958) – лирическое воспоминание о детстве. Популярностью пользовались пьесы М., критиковавшие аристократические и буржуазные нравы («Чёрт», 1907; «Волк», 1912; «Игра в замке», 1926; «Олимпия», 1928), а также в гротескно-сентиментальных красках изображавшие быт городского «дна» и бедняков («Лилиом», 1910, рус. пер. 1960; «Любовь небесная и земная», 1922; «Стеклянные туфли», 1924).
Соч.: Összes munkái, 1—20 köt., Bdpst, 1928.
Лит.: Lukács Gy., Ûj magyar kultúráért, Bdpst, 1948; Molnár E., Testvérek voltunk, Bdpst, 1958; Кárpáti A., Tegnaptól máig, Bdpst, 1961; Vecsei I., Molnár Ferenc, Bdpst, 1966.
Л. А. Липпаи.
Мольнар Эрик
Мо'льнар, Молнар (Molnár) Эрик (литературный псевдоним – Эрик Есенски, Иштван Палфаи, Лайош Сентмиклоши) (16.12.1894, Нови-Сад, – 8.8.1966, Будапешт), венгерский государственный деятель, историк, философ, экономист, академик Венгерской АН (1949). Член Коммунистической партии с 1928. Окончил юридический факультет Будапештского университета. В 1944—47 министр социального обеспечения, в 1947—48, 1952—53 министр иностранных дел; в 1948—49 посол в Советском Союзе, в 1950—52 и 1954—56 министр юстиции, в 1953—54 председатель Верховного суда. В 1944—45 депутат Временного национального собрания, с 1945 депутат парламента. С 1948 член ЦК Венгерской партии трудящихся (с 1956 – Венг. социалистическая рабочая партия). С 1949 директор института истории Венгерской АН, с 1958 председатель Венгерского исторического общества. Научные работы М. посвящены главным образом истории Венгрии в древности и в средние века, проблемам исторического материализма и экономики современного капитализма. Премия им. Кошута (1948, 1963).
Лит.: Pamlényi E., Molnár Erik t'ört'én'éti'rás'ár'ól', «Századok», 1964, № 5—6; Ranki G., Molnár Erik, Bdpst, 1971. Библ. трудов М. см.: «Történelmi szemie», 1964, № 2.
Мольтке Адам Вильгельм
Мо'льтке (Moltke) Адам Вильгельм (25.8.1785, Эйнзидельсборг, – 15.2.1864, Копенгаген), граф, датский государственный деятель. С 1831 занимал различные министерские посты, главным образом министра финансов. В обстановке революционного подъёма 1848 возглавил правительство (1848 – январь 1852), куда вошли национал-либералы. Правительство М. провело ряд важных буржуазных реформ, покончивших с датским абсолютизмом. Принятая Учредительным собранием в июне 1849 первая в истории Дании конституция вводила двухпалатный парламент (ригсдаг) со всеобщим избирательным правом для мужчин.
Мольтке Хельмут Иоганн Людвиг
Мо'льтке Младший (Moltke) Хельмут Иоганн Людвиг (25.5.1848, Герсдорф, Мекленбург, – 18.6.1916, Берлин), граф, германский военный деятель, генерал. Племянник X. Мольтке Старшего. С 1903 генерал-квартирмейстер, с 1906 начальник Генштаба. При подготовке 1-й мировой войны 1914—18 положил в основу плана войны план генерала А. Шлифена (разгром главными силами французской армии и оборона в Восточной Пруссии., а затем удар по России), но при развёртывании германской армии в 1914 М. ослабил правое крыло Западного фронта и увеличил силы на левом крыле и в Восточной Пруссии. В Марнском сражении 1914 , будучи начальником штаба Ставки (фактически главнокомандующим), М. потерял управление войсками, что явилось одной из причин поражения германских армий. 14 сентября отстранён от должности.
Мольтке Хельмут Карл Бернхард
Мо'льтке Старший (Moltke) Хельмут Карл Бернхард (26.10.1800, Пархим, Мекленбург, – 24.4.1891, Берлин), прусский и германский военный деятель, граф (1870), генерал-фельдмаршал (1871), военный теоретик. Был офицером датской армии, в 1822 перешёл на прусскую службу и окончил Берлинскую военную академию (1826). В 1836—39 военный советник в турецкой армии, затем на штабных должностях в прусской армии, а в 1858—88 начальник прусского (с 1871 – имперского) Генштаба, который под руководством М. превратился в главный орган подготовки страны и вооруженных сил к войне. При поддержке О. Бисмарка провёл ряд мер по усилению армии. Во время победоносных войн Пруссии с Данией (1864), Австрией (1866) и Францией (1870—71) был начальник полевого штаба (фактически главнокомандующим) при прусском короле Вильгельме I (с 1871 – германском императоре). В 1867—91 член рейхстага от консерваторов, с 1872 наследственный член прусской палаты господ. В своих трудах М. проводил идеи о неизбежности войн и их «цивилизующей» роли. Теоретические обобщения М. сводятся к необходимости упредить противника в мобилизации армии и развёртывании её на границе, внезапному началу военных действий с тем, чтобы двигаться к одному пункту с разных направлений («врозь итти, вместе драться»), охватить противника с флангов, разгромить его в одном генеральном сражении, атаковав с фронта и флангов, и тем самым добиться победы в быстротечной войне. В военно-исторических работах М. отсутствует анализ причин войн и их ведения. Литературное наследие М. оказало значительное влияние на последующие поколения военных деятелей Германии. Его «поучения», основанные на опыте войн с более слабым противником, способствовали переоценке германским командованием военных и экономических возможностей Германии, вели к авантюризму в политике и стратегии.
Соч.: Militärische Werke, Bd 1—4, В., 1892—1911; Военные поучения. Оперативная подготовка к сражению, пер. с нем., М., 1938; История германо-французской войны 1870—1871, пер. с нем., М., 1937.
Х. К. Б. Мольтке.
Мольфетта
Мольфе'тта (Molfetta), город и порт в Южной Италии, в провинции Бари, в обл. Апулия, на берегу Адриатического моря 65,2 тыс. жителей (1968). Судостроение, электротехническая, пищевая промышленность. Рыболовецкий центр.
Моляльность
Моля'льность раствора, концентрация раствора, выраженная числом молей (грамм-молекул ) растворённого вещества, содержащегося в 1000 г растворителя; см. также Концентрация (в химии).
Молярность
Моля'рность раствора, концентрация раствора, выраженная числом молей (грамм-молекул ) растворённого вещества, содержащегося в 1 л раствора; см. также Концентрация (в химии).
Мома
Мо'ма, река в Якутской АССР, правый приток р. Индигирка. Длина 406 км, площадь бассейна 30 200 км2. Берёт начало двумя истоками: Илин-Юрях и Киенг в хребте Улахан-Чистай (система хребта Черского), течёт в широкой межгорной долине. Русло в среднем и нижнем течении изобилует каменистыми порогами (шиверами). Питание преимущественно дождевое. Зимой в долине М. образуются гигантские наледи (например, Улахан-Тарын, 160—180 км2 ). В бассейне М. – месторождение каменного угля.
Моманды
Мома'нды, группа афганских и пуштунских племён (см. Афганцы , Пуштуны ), живущих в районе Хайберского прохода, в пределах Афганистана и Пакистана. Численность около 300 тыс. чел. (1970, оценка). Говорят на диалекте восточного пушту . По религии – мусульмане-сунниты. Делятся на 2 группы: бар моманд (верхние, или горные, М.) и куз моманд (низинные, или равнинные, М.). Верхние М. занимаются земледелием и скотоводством (часть – кочевники), низинные – земледелием.
Момбаса
Момба'са (Mombasa), город в Кении. Расположен на коралловом острове в Индийском океане, соединён с материком 2 дамбами и мостом. 255,4 тыс. жителей (1970, с пригородами). Главный порт (90 % грузооборота) страны. Узел шоссейных дорог, ж.-д. станция. Предприятия пищевой, текстильной, металлообрабатывающей, цементной, нефтеперерабабывающей, металлургической промышленности. Вывоз кофе, чая, нефтепродуктов, пиретрума, сизаля, цемента и др. Близ М. – аэропорт Порт-Рейтс (на материке). Морской курорт.
Момбелли Николай Александрович
Момбе'лли Николай Александрович [12(24).2.1823, Новозыбков, – 14(27).12.1902, Владикавказ, ныне Орджоникидзе], деятель русского освободительного движения, петрашевец, поручик лейб-гвардии Московского полка. В 1846 организовал литературно-политический кружок офицеров, члены которого интересовались социалистическими учениями. С осени 1848 участник «пятниц» в кружке М. В. Петрашевского . М. разрабатывал план тайного «братства взаимной помощи», предлагал создать домашнюю литографию для издания статей против правительства. По делу петрашевцев приговорён к расстрелу, замененному 15 годами каторги в Сибири – в Александровском сереброплавильном заводе. По амнистии 1856 был отправлен рядовым на Кавказ. В 1859 произведён в офицеры. В 1865 майор Ширванского полка. Умер в отставке.
Соч. в кн.: Философские и общественно-политические произведения петрашевцев, [М.], 1953, с. 607—28.
Лит.: Дело петрашевцев, т. 1, М. – Л., 1937.
Момент
Моме'нт (лат. momentum – движущая сила, толчок, побудительное начало, от moveo – двигаю), математическое понятие, играющее важную роль в механике и теории вероятностей. Если на прямой линии расположена система материальных точек, массы которых соответственно равны m1, m2 , ..., (mi > 0), а абсциссы относительно некоторого начала отсчёта О равны x1, x2 , ..., то мо ментом порядка k этой системы относительно точки О называют сумму
М. первого порядка в механике называется статическим моментом, а М. второго порядка – моментом инерции . Если в выражении М. все абсциссы заменить их абсолютными значениями, то получатся т. н. абсолютные М. Точку с абсциссой (Si xi mi )/(Si mi ) называются центром данной системы масс. М., вычисленные относительно центра, называются центральными. Центральный М. первого порядка для всякой системы равен нулю. Из всех М. инерции центральный является наименьшим. Неравенство Чебышева: сумма масс, находящихся от точки О на расстоянии, большем а , не превышает М. инерции системы относительно О , разделённого на а2 .
Если распределение массы имеет плотность f (x ) ³ 0, то М. порядка k называют интеграл
при условии его абсолютной сходимости. В случае произвольно распределённой массы, суммы в выражениях для М. заменяются интегралами Стилтьеса (см. Интеграл ); именно таким путём и возник впервые интеграл Стилтьеса. Все упомянутые определения и теоремы при этом сохраняют силу.
В теории вероятностей роль абсцисс играют различные возможные значения случайной величины , а на места масс становятся соответствующие вероятности. М. первого порядка (который здесь всегда является абсциссой центра, т. к. полная масса равна 1) называются математическим ожиданием данной случайной величины, а центральный М. второго порядка – её дисперсией . В теории вероятностей чрезвычайно важную роль играет упомянутое неравенство Чебышева. В математической статистике М. служат обычно основными статистическими сводными характеристиками распределений.
Задача математического анализа, состоящая в том, чтобы охарактеризовать свойства функции f (x ) по свойствам последовательности её М.:
носит название проблемы моментов. Эта задача впервые рассматривалась П. Л. Чебышевым в 1874 в связи с исследованиями по теории вероятностей (попытка доказать центральную предельную теорему). Позже при исследовании этой задачи возникли новые мощные методы математического анализа.
Лит.: Чебышев П. Л., Избр. труды, М., 1955; Марков А. А., Избр. труды, М., 1951; Гнеденко Б. В., Курс теории вероятностей, 5 изд., М., 1969; Лоэв М., Теория вероятностей, пер. с англ., М., 1962.
Момент вращающий
Моме'нт враща'ющий, см. Вращающий момент .
Момент инерции
Моме'нт ине'рции, величина, характеризующая распределение масс в теле и являющаяся наряду с массой мерой инертности тела при непоступательном движении. В механике различают М. и. осевые и центробежные. Осевым М. и. тела относительно оси z называется величина, определяемая равенством:
где mi – массы точек тела, hi – их расстояния от оси z , r – массовая плотность, V – объём тела. Величина Iz является мерой инертности тела при его вращении вокруг оси (см. Вращательное движение ). Осевой М. и. можно также выразить через линейную величину k , называемую радиусом инерции, по формуле Iz = Mk2 , где М – масса тела. Размерность М. и. – L2M ; единицы измерения – кг ×м2 или г ×см2 .
Центробежным М. и. относительно системы прямоугольных осей х, у, z , проведённых в точке О , называют величины, определяемые равенствами:
или же соответствующими объёмными интегралами. Эти величины являются характеристиками динамической неуравновешенности масс. Например, при вращении тела вокруг оси z от значений Ixz и Iyz зависят силы давления на подшипники, в которых закреплена ось.
М. и. относительно параллельных осей z и z' связаны соотношением
Iz = Iz' + М d2 (3)
где z' – ось, проходящая через центр масс тела, a d – расстояние между осями (теорема Гюйгенса).
М. и. относительно любой, проходящей через начало координат О оси Ol с направляющими косинусами a, b, g находится по формуле:
lol = Ix a2 + Iy b2 + Iz g2 – 2Ixy ab – 2Iyz bg – 2Izx ga. (4)
Зная шесть величин Ix , Iy , Iz , Ixy , Iyх , Izx , можно последовательно, используя формулы (4) и (3), вычислить всю совокупность М. и. тела относительно любых осей. Эти шесть величин определяют т. н. тензор инерции тела. Через каждую точку тела можно провести 3 такие взаимно-перпендикулярные оси, называемые главными осями инерции, для которых Ixy = Iyz = Izx = 0. Тогда М. и. тела относительно любой оси можно определить, зная главные оси инерции и М. и. относительно этих осей.
М. и. тел сложной конфигурации обычно определяют экспериментально. Понятием о М. и. широко пользуются при решении многих задач механики и техники.
Лит.: Краткий физико-технический справочник, под общ. ред. К. П. Яковлева, т. 2, М., 1960, с. 94—101; Фаворин М. В., Моменты инерции тел. Справочник, М., 1970; Гернет М. М., Ратобыльский В. Ф., Определение моментов инерции, М., 1969; см. также лит. при ст. Механика .
С. М. Тарг.
Момент количества движения
Моме'нт коли'чества движе'ния, кинетический момент, одна из мер механического движения материальной точки или системы. Особенно важную роль М. к. д. играет при изучении вращательного движения . Как и для момента силы , различают М. к. д. относительно центра (точки) и относительно оси.
Для вычисления М. к. д. k материальной точки относительно центра О или оси z справедливы все формулы, приведённые для вычисления момента силы, если в них заменить вектор F вектором количества движения mv . Т. о., ko = [r · mu ], где r – радиус-вектор движущейся точки, проведённый из центра О , a kz равняется проекции вектора ko на ось z , проходящую через точку О . Изменение М. к. д. точки происходит под действием момента mo (F ) приложенной силы и определяется теоремой об изменении М. к. д., выражаемой уравнением dko /dt = mo (F ). Когда mо (F ) = 0, что, например, имеет место для центральных сил, движение точки подчиняется площадей закону . Этот результат важен для небесной механики, теории движения искусственных спутников Земли, космических летательных аппаратов и др.
Главный М. к. д. (или кинетический момент) механической системы относительно центра О или оси z равен соответственно геометрической или алгебраической сумме М. к. д. всех точек системы относительно того же центра или оси, т. е. Ko = Skoi , Kz = Skzi . Вектор Ko может быть определён его проекциями Kx , Ky , Kz на координатные оси. Для тела, вращающегося вокруг неподвижной оси z с угловой скоростью w, Kx = – Ixz w, Ky = —Iyz w, Kz = Iz w, где lz – осевой, а Ixz , lyz – центробежные моменты инерции . Если ось z является главной осью инерции для начала координат О, то Ko = Iz w.
Изменение главного М. к. д. системы происходит под действием только внешних сил и зависит от их главного момента Moe . Эта зависимость определяется теоремой об изменении главного М. к. д. системы, выражаемой уравнением dKo /dt = Moe . Аналогичным уравнением связаны моменты Kz и Mze . Если Moe = 0 или Mze = 0, то соответственно Ko или Kz будут величинами постоянными, т. е. имеет место закон сохранения М. к. д. (см. Сохранения законы ). Т. о., внутренние силы не могут изменить М. к. д. системы, но М. к. д. отдельных частей системы или угловые скорости под действием этих сил могут изменяться. Например, у вращающегося вокруг вертикальной оси z фигуриста (или балерины) величина Kz = Iz w будет постоянной, т. к. практически Mze = 0. Но изменяя движением рук или ног значение момента инерции lz , он может изменять угловую скорость w. Др. примером выполнения закона сохранения М. к. д. служит появление реактивного момента у двигателя с вращающимся валом (ротором). Понятие о М. к. д. широко используется в динамике твёрдого тела, особенно в теории гироскопа.
Размерность М. к. д. – L2MT-1 , единицы измерения – кг ×м2/сек, г ×см2/сек. М. к. д. обладают также электромагнитное, гравитационное и др. физические поля. Большинству элементарных частиц присущ собственный, внутренний М. к. д. – спин . Большое значение М. к. д. имеет в квантовой механике .
Лит . см. при ст. Механика .
С. М. Тарг.
Момент орбитальный
Моме'нт орбита'льный, момент количества движения микрочастицы при её движении в силовом поле, обладающем сферической симметрией. Название «М. о.» связано с наглядным представлением о движении атомного электрона в сферически симметричном поле ядра по определённой замкнутой орбите.
Согласно квантовой механике, М. о. Mi квантован, т. е. его величина, а также проекция на произвольно выбранную в пространстве ось (ось z ) могут принимать лишь определённые дискретные значения:
Ml2 = ћ2l (l + 1), Mlz = mћ ,
где ћ – постоянная Планка, l = 0, 1, 2, ... – азимутальное (орбитальное), а m = 1, 1 – I , ..., – I – магнитные квантовые числа . Классификация состояний микрочастиц по значениям l играет большую роль в теории атома и атомного ядра и в теории столкновений.
Лит . см. при статьях Атом , Ядро атомное , Рассеяние микрочастиц , Квантовая механика .
М. А. Ельяшевич.
Момент силы
Моме'нт си'лы, величина, характеризующая вращательный эффект силы при действии её на твёрдое тело; является одним из основных понятий механики. Различают М. с. относительно центра (точки) и относительно оси.
М. с. относительно центра О величина векторная. Его модуль Mo = Fh , где F – модуль силы, a h – плечо, т. е. длина перпендикуляра, опущенного из О на линию действия силы (см. рис. ); направлен вектор Mo перпендикулярно плоскости, проходящей через центр О и силу, в сторону, откуда поворот, совершаемый силой, виден против хода часовой стрелки (в правой системе координат). С помощью векторного произведения М. с. выражается равенством Mo = [rF ], где r – радиус-вектор, проведённый из О в точку приложения силы. Размерность М. с. – L2MT2 , единицы измерения – н ×м, дин ×см (1 н ×м = 107 дин ×см ) или кгс ×м.
М. с. относительно оси величина алгебраическая, равная проекции на эту ось М. с. относительно любой точки О оси или же численной величине момента проекции Рху силы F на плоскость ху , перпендикулярную оси z , взятого относительно точки пересечения оси с плоскостью. Т. е.
Mz = Mo cos g = ± Fxyh1 .
Знак плюс в последнем выражении берётся, когда поворот силы F с положительного конца оси z виден против хода часовой стрелки (тоже в правой системе). М. с. относительно осей x, y, z могут также вычисляться по формулам:
Mx = yFz – zFy , My = zFx – xFz , Mz = xFy – yFx ,
где Fx , Fy , Fz – проекции силы F на оси; х, у, z – координаты точки А приложения силы.
Если система сил имеет равнодействующую, то её момент вычисляется по Вариньона теореме .
Лит. см. при ст. Механика .
С. М. Тарг.
Рис. к ст. Момент силы.
Моменты атомных ядер
Моме'нты а'томных я'дер, момент количества движения или спин , электрический и магнитный моменты ядер. Наряду с массой ядра и его зарядом являются важными характеристиками строения ядер и их взаимодействия с внешними полями. Подробнее см. Ядро атомное , Квадрупольный момент ядра .
Мометнтных наблюдений метод
Момен'тных наблюде'ний ме'тод в статистике, фиксация наличия или отсутствия отдельных элементов изучаемого процесса на определённые моменты времени без учёта продолжительности этих элементов. Является разновидностью выборочного наблюдения и применяется при изучении использования рабочего времени и эксплуатации производственного оборудования в промышленности, покупательского спроса в розничной торговле, использования вагонного парка на ж.-д. транспорте. Позволяет также получить необходимую информацию для расчёта основных характеристик процессов массового обслуживания (потока заявок в единицу времени и среднего уровня обслуживания). Метод является наиболее приемлемым для определения эффективности изменений в организации труда инженерно-технических работников и служащих.
М. н. м. заключается в проведении наблюдений через случайные или постоянные интервалы времени с отметками о состоянии исследуемого объекта в тот или иной момент времени. Специальные регистраторы в течение рабочей смены по намеченному маршруту через определённые интервалы производят обход рабочих мест и фиксируют элементы рабочего или станочного времени («работа» или «простой»). Число наблюдений рассчитывают по формуле:
где К – коэффициент использования времени; Dк – заданная точность, т. е. предельная относительная ошибка при определении К с доверительной вероятностью 0,954 или 0,997; t – гарантийный коэффициент точности результатов моментного наблюдения. В условиях стабильного производственного процесса t = 2, тогда доверительная вероятность Фt = 0,954; в условиях нестабильного производственного процесса t = 3 и Ф (t ) = 0,997. Количество обходов определяется путём деления числа записей на число рабочих мест или на количество установленного оборудования. Оценка результатов моментного наблюдения производится по формуле:
где (1 – К ) – потери времени.
Лит.: Барнес П., Выборочное изучение рабочего времени способом мгновенных наблюдений, в сборнике: Применение статистических методов в производстве, М., 1963; Оноприенко Г. К., Выборочный анализ использования рабочего времени, М., 1968; Ильенкова С. Д., Резервы производства, М., 1973.
А. Г. Шифман.
