Текст книги "Большая Советская Энциклопедия (КМ)"

К-мезоны

К-мезо'ны, каоны, группа нестабильных элементарных частиц, в которую входят две заряженные (К⁺, К^-) и две нейтральные (К^{, ) частицы с нулевым спином и массой приблизительно в 970 раз большей, чем масса электрона. К.-м. участвуют в сильных взаимодействиях, т. е. являются адронами; они не имеют барионного заряда и обладают отличным от нуля значением квантового числа странности(S), характеризующей их поведение в процессах, обусловленных сильным взаимодействием: у К+ и К° S=+1, а у К- и  (являющихся античастицами К+, К°) S = —1. Совместно с гиперонами К.-м. образуют группу так называемых странных частиц (частиц, для которых S ¹ 0).}

  К⁺ и К° одинаковым образом участвуют в сильных взаимодействиях, имеют приблизительно одинаковые массы и различаются лишь электрическим зарядом. Они могут быть объединены в одну группу – так называемый изотопический дублет (см. Изотопическая инвариантность) и рассматриваются как различные зарядовые состояния одной и той же частицы с изотопическим спином I =¹/₂. Аналогичную группу составляют  и . Из-за различия в странности нейтральные К-м. К° и  являются разными частицами, различным образом участвующими в сильных взаимодействиях.

  Согласно современной классификации элементарных частиц, К-м. (К⁺, К°, , ) вместе с p-мезонами (p⁺, p^{, p-) и h-мезоном входят в одну группу (октет) частиц, приблизительно одинаково участвующих в сильных взаимодействиях.}

  Открытие К-мезонов связано с работами большого числа учёных в различных странах. В 1947—51 в космических лучах было открыто несколько частиц, массы которых, измеренные с доступной в то время точностью, были приблизительно одинаковыми, а способы распада – разными.

  Табл. 1.– Основные характеристики и способы распада К-мезонов

  Табл. 2.– Основные способы распада K^{_S и K_L}

Это были так называемые q-мезоны, распадающиеся на два пи-мезона, t-мезоны, распадающиеся на три p-мезона, и др. Значит. прогресс в изучении этих частиц начался с 1954, когда их удалось получать с помощью ускорителей заряженных частиц. Тщательные измерения масс и времён жизни показали, что во всех этих случаях наблюдались различные способы распада одних и тех же частиц, названных К-м.

  Открытие К-м. сыграло важную роль в физике элементарных частиц; оно помогло установить новую характеристику сильно взаимодействующих частиц (адронов) – странность и создать современную систематику адронов (см. Элементарные частицы). Изучение распадов К-м. дало первые сведения о несохранении в слабых взаимодействиях пространственной и зарядовой чётности, а также о нарушении комбинированной чётности (см. Чётность, Зарядовое сопряжение, Комбинированная инверсия).

  Сильные взаимодействия К-мезонов. Наличие у К-м. отличной от нуля странности S накладывает (из-за сохранения S в сильных взаимодействиях) характерный отпечаток на процессы сильных взаимодействий с участием К-м. Так, К⁺ и К^{, имеющие S = +1, рождаются при столкновениях «нестранных» частиц – p-мезонов и нуклонов (протонов и нейтронов) – только совместно с гиперонами или , , имеющими отрицательное значение странности (см., например, в ст. Гипероны).}

  Поскольку все гипероны имеют отрицательную странность, они легче рождаются в процессах, вызванных К^— и , чем в процессах, вызванных К⁺ и К^{. Например, возможна реакция  + р ® L0 + p+, тогда как реакция К + р ® L0 + p + запрещена законом сохранения странности в сильных взаимодействиях (здесь р – протон, L – гиперон). Рождение гиперонов в пучках К+, К менее вероятно, т.к. оно требует появления совместно с гипероном нескольких дополнительных К+ или К.}

  Поэтому медленные К⁺, К ^{слабее взаимодействуют с веществом, чем , .}

  Слабые взаимодействия К-мезонов. Распады К-м. обусловлены слабым взаимодействием и происходят с изменением странности на 1 (в слабых взаимодействиях странность не сохраняется). Распады могут осуществляться различными способами и подчиняются эмпирическим правилам, определяющим изменение странности, изотопического спина адронов и пр. (см. Отбора правила). В распадах К-м. не сохраняются пространственная и зарядовая чётности, что проявляется, например., в возможности распада как на 2 p-, так и на 3 p-мезона.

  Рисунок иллюстрирует процессы сильного и слабого взаимодействия К-м.

  Специфические свойства нейтральных К-мезонов. Выше отмечалось, что К^{– и _-мезоны, отличаясь друг от друга значениями квантового числа странности, участвуют в процессах сильного взаимодействия как две различные частицы. Поскольку, однако, в процессах слабого взаимодействия, в частности в распадах К.-м., странность не сохраняется, оказываются возможными взаимные превращения K Û _. Наличие таких переходов между частицей и античастицей, имеющими разные значения одного из квантовых чисел, характеризующих элементарные частицы, обусловливает специфические, уникальные свойства нейтральных К.-м. Для любых других частиц существование подобных переходов запрещено строгими законами сохранения электрического или барионного заряда (а также, по-видимому, и лептонного заряда для переходов нейтрино – антинейтрино).}

  В вакууме благодаря переходам K ^{Û  состояниями, имеющими определённую энергию и время жизни, будут не К и , а две квантово-механических суперпозиции этих состояний. Эти суперпозиции соответствуют частицам с различными массами и различными временами жизни: долгоживущему K_L– и короткоживущему K_S-meзонам. Разность масс K_S и K_L обусловлена слабым взаимодействием, вызывающим переходы K Û , и весьма мала. Время жизни и способы распада K_S и K_L указаны в.}

  Таким образом, в то время как в процессах, вызываемых сильным взаимодействием, проявляются состояния К ^{и , обладающие определёнными значениями странности (сохраняющейся в сильном взаимодействии), в процессах слабого взаимодействия (в распадах) проявляются как частицы состояния K_L и K_S. Состояния K_L и K_S близки к суперпозициям состояний, которые называют K₁ и K₂:}

K^{_s » K₁ = ,}

K^{_L » K₂ = ,}

  т. е. K^{_L и K_S приблизительно на 50% «состоят» из К и на 50% – из . Аналогичным образом можно утверждать, что К0 и  приблизительно на 50% «состоят» из K_S и на 50% – из K_L тот факт, что состояния К и  представляют суперпозицию двух состояний K_L и K_S разными массами и временами жизни, приводит к появлению своеобразных осцилляций («биений»): К, возникая в результате сильного взаимодействия, на некотором расстоянии от точки рождения частично превращается за счёт слабого взаимодействия в  и потому оказывается способным вызывать ядерные реакции, характерные для  и запрещенные для К, например реакцию  + р ® L0 + p + (эффект Пайса – Пиччони). Др. своеобразное явление – так называемая регенерация короткоживущих K_S-meзонов при прохождении через вещество долгоживущих K_L-meзонов: на достаточно больших расстояниях от места образования пучка К (или ) пучок состоит практически только из долгоживущих K_L, т.к. короткоживущие K_S распадаются раньше. Поэтому на таких расстояниях наблюдаются лишь распады, характерные для K_L (). Казалось бы, K_S не могут вновь появиться в пучке. Однако если пучок K_L пропустить через слой вещества, то из-за различия во взаимодействиях с веществом К и , составляющих K_L, изменяется относительный состав пучка и в пучке K_L появляется добавка K_S с характерными для K_S распадами.}

  Комбинации K^{₁ и К₂ обладают определённой симметрией относительно операции комбинированной инверсии (СР): при переходе от частиц к античастицам (операция зарядового сопряжения С) с одновременным пространственным отражением (операция Р) волновая функция, соответствующая состоянию K₁, остаётся неизменной, а волновая функция К₂ меняет знак. Поэтому состояние K₁ может распадаться на 2p (систему, обладающую теми же свойствами относительно операции СР, что и K₁), a K₂ не может. Поскольку вероятность распада на 2p значительно превышает вероятности др. способов (каналов) распада, большое различие во временах жизни долго– и короткоживущих К-м. считалось указанием на существование в природе симметрии относительно операции комбинированной инверсии, а состояния K_L и K_S отождествлялись с K₁ и К₂. Однако в 1964 было установлено, что долгоживущий К-м. с вероятностью приблизительно 0,2% распадается на 2p. Это свидетельствует о нарушении СР-симметрии и об отличии состояний K_L и K_S от K₁ и К₂. Природа сил, нарушающих СР-симметрию, ещё не выяснена. Имеющиеся эксперимент. данные не противоречат возможности существования в природе особого «сверхслабого» взаимодействия, нарушающего симметрию СР и проявляющегося в распадах нейтральных К-м.}

  Лит.: Марков М. А., Гипероны и К-мезоны, М., 1958; Далиц P., Странные частицы и сильные взаимодействия, пер. с англ., М., 1964; Окунь Л. Б., Слабое взаимодействие элементарных частиц, М., 1963; Ли Ц. и By Ц., Слабые взаимодействия пер. с англ., М., 1968; Газиорович С., Физика элементарных частиц, пер. с англ. М., 1969; Эдер Р. К., Фаулер Э. К., Странные частицы, пер. с англ., М., 1966.

  С. С. Герштейн.

Схематическое изображение фотографии, полученной в водородной пузырьковой камере, иллюстрирующее процессы сильного и слабого взаимодействий К-мезонов. В точке 1 за счёт сильного взаимодействия происходит реакция К^-+p®W^-+К⁺+К^{, в которой сохраняется странность. Распады образовавшихся частиц происходят в результате слабого взаимодействия с изменением странности на 1: К®p++p- (в точке 2); W-®L+К- (в точке 3); L®p+p- (в точке 4); К-®p++p-+p- (в точке 5). Треки частиц искривлены, так как камера находится в магнитном поле. Пунктиром обозначены треки нейтральных частиц, не оставляющие следа в камере.}